Determinação dos parâmetros de ondas de gravidade através da análise espectral de imagens de aeroluminescência

Determinação dos parâmetros de ondas de gravidade através da análise espectral de imagens de aeroluminescência

Cristiano Max Wrasse^{I, II}; Hisao Takahashi^II; Amauri Fragoso de Medeiros^III; Lourivaldo Mota Lima^IV; Michael John Taylor^V; Delano Gobbi^VI; Joaquim Fechine^VII

^IUniversidade do Vale do Paraíba (UNIVAP), Instituto de Pesquisa e Desenvolvimento (IP&D), Av. Shishima Hifumi, 2911, Urbanova - 12244-000 São Josédos Campos, SP, Brasil. Tel.: [phone]; Fax: [phone] - E-mail: [e-mail]

^IIInstituto Nacional de Pesquisas Espaciais (INPE), Caixa Postal 515 - 12245-970 São José dos Campos, SP, Brasil. Tel.: [phone]; Fax: [phone] - E-mail: [e-mail]

^IIIUniversidade Federal de Campina Grande (UFGC), Departamento de Física, CCT, Rua Aprígio Veloso, 882, Bodocongó - 58109-970 Campina Grande, PB, Brasil. Tel./Fax: [phone] - E-mail: [e-mail]

^IVUniversidade Estadual da Paraíba (UEPB), Departamento de Física, CCT, Rua Juvêncio Arruda, s/n, Bodocongó - 58109-970 Campina Grande, PB, Brasil. Tel.: [phone]; Fax: [phone] - E-mail: [e-mail]

^VSpace Dynamics Laboratory, Science Division, Utah State University, Logan, UT 84322-4145, USA. Phone: [phone]; Fax: [phone]- E-mail: [e-mail]

^VIInstituto Nacional de Pesquisas Espaciais (INPE), Caixa Postal 515 - 12245-970 São José dos Campos, SP, Brasil. Tel.: [phone]; Fax: [phone] - E-mail: [e-mail]

^VIIInstituto Nacional de Pesquisas Espaciais (INPE), Caixa Postal 515 - 12245-970 São José dos Campos, SP, Brasil. Tel.: [phone]; Fax: [phone] - E-mail: [e-mail]

RESUMO

As camadas de emissão de aeroluminescência são muito importantes no estudo da mesosfera, pois elas são utilizadas para monitorar a temperatura e a atividade ondulatória nesta região. Imageadores all-sky vêm sendo utilizados para monitorar as camadas da aeroluminescência e investigar a estrutura horizontal das ondas de gravidade, bem como para observar as características destas ondas. O presente trabalho descreve a metodologia empregada para determinar os parâmetros característicos tais como, comprimento de onda horizontal, velocidade de fase, período e direção de propagação das ondas de gravidade observadas em imagens de aeroluminescência.

Palavras-chave: aeroluminescência, mesosfera, ondas de gravidade, análise espectral, espectro cruzado, não ambíguo.

ABSTRACT

The airglow layers are very useful to study and monitor the temperature and wave activity in the mesosphere region. All-sky cameras have been used to observe the nightglow emissions and to investigate the gravity waves characteristics and horizontal structures. The present paper describes the methodology used to estimate the gravity wave parameters such as the horizontal wavelength, phase speed, period and propagation direction, observed in the airglow images.

Keywords: airglow, mesosphere, gravity waves, spectral analysis, cross spectrum, unambiguous.

INTRODUÇÃO

A mesosfera superior, localizada entre 80 e 100 km de altura, é uma região abundante em interações fotoquímicas e dinâmicas. Uma ampla variedade de estruturas importantes encontra-se nesta região, dentre as quais destacam-se as camadas de aeroluminescência e as camadas de metais meteóricos (Gardner, 1995). As camadas de emissão da aeroluminescência são muito importantes no estudo da mesosfera, pois elas têm sido utilizadas para monitorar tanto a temperatura como a atividade ondulatória nesta região.

A partir do trabalho pioneiro de Hines (1960), consideráveis progressos foram realizados nas últimas quatro décadas na compreensão da atividade das ondas de gravidade observadas na média e alta atmosfera (Fritts & Alexander, 2003). Estas ondas vêm recebendo crescente atenção devido ao seu importante papel no transporte de momentum e energia entre a baixa e a média atmosfera, alterando a estrutura térmica e a circulação geral nesta região.

Várias são as técnicas existentes para observar as ondas de gravidade na média e alta atmosfera, dentre as quais destacam-se as observações via radar de vento, radar de laser, medidas in-situ através de foguetes, a bordo de satélites e observações fotométricas contínuas das camadas da aeroluminescência noturna.

As observações das ondas de gravidade realizadas através da técnica de radar têm contribuído para os estudos da média e alta atmosfera. O depósito de energia das ondas, bem como sua variação sazonal, em altitude e latitude, têm sido estudadas por vários autores (Tsuda et al., 1990; Nakamura et al., 1993).

A observação da aeroluminescência noturna através de imageadores tem sido usada para investigar a estrutura horizontal das ondas de gravidade, bem como para observar as características das ondas de curto período e pequeno comprimento de onda horizontal (5 ~ 100 km) (Medeiros et al., 2004). Porém, somente as ondas com comprimentos de onda vertical maiores que a largura característica das camadas de emissão são possíveis de serem detectadas (Nakamura et al., 1999).Medidas simultâneas utilizando imageadores e radares meteóricos permitem a observação de ondas de gravidade e do vento básico na alta atmosfera. Estas medidas realizadas concomitantemente permitem a determinação da velocidade de fase e do período intrínseco das ondas de gravidade.

O presente trabalho visa apresentar a metodologia utilizada para determinar os parâmetros de ondas de gravidade observadas em imagens de aeroluminescência.

METODOLOGIA DE ANÁLISE DE IMAGENS DA AEROLUMINESCÊNCIA

As imagens das camadas da aeroluminescência obtidas através de imageadores fornecem o conjunto de dados necessários, embora não suficientes, para o estudo da atividade de ondas de gravidade na região da alta atmosfera. O imageador utilizado neste trabalho é composto basicamente de um sistema ótico e uma câmara CCD (acrônimo de Charge Coupled Device ), o qual é capaz de detectar variações da aeroluminescência noturna e registrá-las em forma de imagens em arquivos digitais. O sistema consiste de uma lente olho de peixe (f/4) com um campo de visão de 180º, obtendo uma imagem completa do céu local. Esta imagem passa através de um sistema ótico telecêntrico. A trajetória ótica é interrompida por uma roda de filtros composta de cinco filtros de interferência, para o OI 557,7 nm, para o OI 630,0 nm,para o fundo luminoso em 578,0 nm, um filtro passa bandacolorido no infravermelho entre 715 e 930 nm (bandas (8,3), (4,0), (9,4), (5,1), (6,2), (7,3) e parte da (8,4) do OH) sem transmissão em 865 nm e um para a banda do O(0,1) em 865 nm (Medeiros, 2001). Os dados obtidos com este imageador foram coletados no Observatório de Luminescência Atmosférica em Cachoeira Paulista (22,7ºS, 45ºO).

Pré-processamento de imagens

Para analisar as imagens de aeroluminescência e extrair os parâmetros de ondas de gravidade é necessária a realização de um pré-processamento destes dados. A técnica utilizada no pré-processamento de imagens é semelhante àquela descrita por Maekawa (2000), Medeiros (2001) e Vargas (2003). Nesta seção realizar-se-á uma breve descrição das principais etapas do pré-processamento de imagens de aeroluminescência. A Figura 1 apresenta o fluxograma do pré-processamento de imagens da aeroluminescência, onde as imagens à direita ilustram cada uma das etapas deste processo.

Uma imagem de aeroluminescência pode ser descrita em termos de uma matriz de pixels, igualmente espaçada, onde cada pixel pode ser identificado pelos índices (i, j) da matriz e pelo valor que quantifica a intensidade luminosa, associada a um tom de cinza, na posição (i, j) da imagem (Weeks, 1996).

O primeiro passo do pré-processamento visa alinhar o topo da imagem com o norte geográfico. Neste caso, a imagem sofre uma transformação de rotação sob um ângulo adequado, de modo que o topo da imagem corresponda ao norte geográfico.

O segundo passo do pré-processamento das imagens consiste em remover as estrelas das imagens. A remoção das estrelas é necessária devido às suas acentuadas luminosidades localizadas, ocasionando uma possível contaminação do espectro das ondas em altas freqüências (Maekawa, 2000).

No terceiro passo do pré-processamento, as imagens originais são mapeadas para um novo sistema de coordenadas, pois a projeção do céu noturno sobre a câmera CCD é distorcida devido ao formato da lente olho de peixe (fisheye). Este problema é tratado com sucesso por Hapgood & Taylor (1982) e Garcia et al. (1997) através de um algoritmo que mapeia a imagem original em novas coordenadas, denominadas coordenadas geográficas. Neste novo sistema de coordenadas o zênite está localizado na origem do sistema, onde x e y são os eixos nas coordenadas leste-oeste e norte-sul, respectivamente.

A quarta etapa do pré-processamento das imagens é a determinação da fração da flutuação de intensidade das imagens. A fração de flutuação fornece uma medida relativa percentual sobre o quanto a intensidade em um determinado pixel variou num determinado instante. Devido ao fato do imageador não fornecer valores absolutos de intensidade luminosa, a fração da flutuação de intensidade é um bom parâmetro quando se deseja conhecer a variação da luminosidade das camadas de aeroluminescência. O cálculo da fração da flutuação de intensidade é determinado pela seguinte expressão (Garcia et al., 1997):

onde I representa a intensidade luminosa contida numa imagem qualquer da noite e a imagem média de toda a noite.

Na quinta etapa do pré-processamento, as imagens são filtradas por um filtro do tipo passa-alta, com freqüência de corte de 5 km.

No sexto e último passo do pré-processamento, submete-se a imagem a uma função de ponderação. A função adotada neste estudo é a janela de Hanning, a qual visa minimizar os lóbulos laterais dos picos significantes do espectro. Esta função pode ser expressa pela seguinte relação (Coble et al., 1998):

onde i e j representam as linhas e as colunas da matriz imagem, s representa o tamanho da matriz em pixels da imagem.

Análise espectral das imagens de aeroluminescência

A Figura 2 apresenta uma imagem da camada de emissão do Oxigênio atômico, linha verde, obtida em Cachoeira Paulista, na noite de 3 de novembro de 1999 às 03:30 hora local (LT). A imagem original, Figura 2(A), apresenta várias ondas de gravidade, dentre as quais quatro ondas estão destacadas pelas setas, indicando a direção e o sentido de propagação de cada uma delas. AFigura 2(B) representa a imagem linearizada em 512×512 km², e o retângulo tracejado representa a região de interesse onde será aplicada a análise espectral com o objetivo de se determinar as características das ondas de gravidade que se propagam por esta região. A Figura 2(C) representa o conjunto de imagens que serão submetidas à análise espectral. A fim de produzir uma imagem linearizada, assume-se que o pico da camada de emissão do Oxigênio atômico, linha verde, seja em torno de 96 km de altura.

Para realizar a análise espectral é necessário selecionar o evento de onda de gravidade. Deste modo, é escolhida uma seqüência de imagens que contenham a informação do evento de interesse. Em seguida, estas imagens são pré-processadas (esquema da Fig. 1) e então se realiza uma animação deste conjunto de imagens, com o intuito de reconhecer e selecionar a região onde será aplicada a análise espectral. Uma vez determinada esta região aplica-se a Transformada de Fourier Discreta (TFD) ao conjunto de dados selecionado obtendo seu espectro de potência.

O espectro de potência em duas dimensões é definido pelo módulo quadrático, |F(k, l)|², da Transformada de Fourier Discreta em duas dimensões (TFD-2D), o qual é expresso por:

onde, F(k, l) é a transformada de Fourier da função f(x, y), k, l são os números de onda zonal e meridional, M × N é a dimensão da imagem analisada. O espectro de potência é aplicado à região de interesse em todo o conjunto de imagens, conforme apresentado na Figura 2(C). Se o número de imagens selecionadas for n, o espectro de potência resultante será a média aritmética do conjunto dos n espectros computados.

A Figura 3 mostra o espectro de potência resultante de uma série de oito imagens da camada de emissão do Oxigênio atômico (linha verde) observadas na noite de 3 de novembro de 1999 entre 03:06 e 03:34 LT. A Figura 3(A) apresenta o espectro de potência resultante em duas dimensões. A potência do espectro normalizado (em dB) é dada por P(dB) = 10 ·log₁₀ (P/P₀), onde P é a potência espectral resultante e P₀ é a potência espectral de referência da TFD-2D.

A Figura 3(B) apresenta o espectro de potência em três dimensões que mostra a amplitude em função dos números de onda zonal (k) e meridional (l) em (ciclo/km), para cada uma das oscilações detectadas. O número de onda na qual a amplitude é máxima, k = ± 0,045, l = ± 0,021 (ciclo/km), corresponde ao evento de onda de gravidade número 1, apresentado na Figura 2. Também é possível observar a existência de outros picos significantes neste espectro, que representam as demais ondas que estão presentes nestas imagens.

Como o espectro de potência é simétrico em relação à origem, |F(k, l)|² = |F(-k, -l)|², existe uma ambigüidade de 180º na direção de propagação da onda. Neste caso, somente a metade do espectro resultante contém a informação desejada, a outra metade é redundante. Assim, o sentido de propagação da onda não pode ser determinado diretamente através do espectro de potência. Uma maneira simples de resolver este problema é através da animação de uma seqüência de imagens que contenha o evento de onda em questão, determinando-se visualmente o sentido de propagação.

Um outro método utilizado para resolver o problema da ambigüidade no espectro é a determinação do espectro cruzado entre duas imagens sucessivas. Ao contrário do espectro de potência, o espectro cruzado fornece um valor complexo que contém informações sobre a amplitude e fase dos dois sinais (Bloomfield, 1976). Ao escolher duas imagens sucessivas, representadas por f(x, y) e g(x, y) o espectro cruzado entre as imagens pode ser representado por:

onde C(k, l) é o espectro cruzado entre as duas imagens, F(k, l) e G(k, l) representam as Transformadas de Fourier Discretas das imagens f(x, y) e g(x, y), respectivamente. G* (k, l) representa o complexo conjugado de G(k, l). Se o número de imagens selecionadas for n o espectro cruzado será computado para n-1 imagens, e o espectro cruzado resultante será então a média do conjunto de n-1 espectros computados. Neste trabalho, o espectro cruzado médio foi adotado como o espectro resultante da seqüência de imagens selecionadas.

A amplitude do espectro cruzado é expressa pelo módulo do espectro cruzado, |C(k, l)|, e a fase do espectro cruzado é expressa por:

Para o número de onda (k, l) no qual a amplitude é máxima, a fase do espectro cruzado representa a diferença de fase causada pela propagação da onda entre estas imagens.

Maekawa (2000) descreve o procedimento utilizado para determinar os parâmetros das ondas de gravidade utilizando os resultados do espectro cruzado. Para isto, o número de onda, (k, l), com a maior amplitude do espectro cruzado é escolhido como sendo o número de onda na direção zonal, k, e meridional, l, da onda de gravidade. A diferença de fase entre duas imagens sucessivas, Dj_{(k, l)}, é a fase do espectro cruzado para estes números de onda. Logo, a velocidade de fase observada, c_obs, pode ser determinada através da seguinte relação:

onde Dt é a diferença temporal entre duas imagens sucessivas. O comprimento de onda horizontal l_h é determinado diretamente das freqüências espaciais (k, l), em ciclos/km, pela seguinte relação:

O período observado da onda de gravidade pode então ser determinado através da velocidade de fase e do comprimento de onda já estabelecidos anteriormente, pela relação:

Se existirem medidas do vento básico, na altura da camada de emissão, através de radares, simultaneamente com imagens da aeroluminescência, pode-se determinar o período intrínseco da onda através da velocidade de fase intrínseca. A velocidade de fase intrínseca (c_int) da onda é determinada por um observador que se desloca junto com o vento básico e a sua relação com a velocidade de fase aparente ou observada (c_obs) é dada por c_int = c_obs - , onde é o vento básico na direção de propagação da onda (e.g. Fechine et al., 2007; Wrasse et al., 2007). Assim o período intrínseco é dado por:

A Figura 4(A) apresenta a amplitude e a Figura 4(B) apresenta a fase do espectro cruzado aplicado para a mesma seqüência de imagens utilizada na Figura 3. Observe que a amplitude do espectro cruzado apresenta o mesmo resultado do espectro de potência mostrado na Figura 3. Contudo, o espectro cruzado também fornece a informação sobre a fase do espectro. A Figura 4(B) apresenta a fase do espectro cruzado, onde se observa que para os principais picos apresentados na Figura 4(A) existem duas fases associadas a cada pico, uma fase positiva (representada pelas cores claras) e outra fase negativa (representada pelas cores escuras).

Conforme discutido anteriormente, o resultado da aplicação da Transformada de Fourier Discreta em duas dimensões produz uma ambigüidade no sentido de propagação de 180º. Entretanto, observa-se que na Figura 4(B) a fase do espectro cruzado é anti-simétrico em relação à origem, ou seja, Dj(k, l) = -Dj(-k, -l). De acordo com a Eq. (5), o sentido de propagação das ondas de gravidade pode ser determinado utilizando os números de onda que apresentam diferença de fase negativa, Dj < 0, ou seja, no caso da Figura 4 a direção de propagação da onda número 1 (pico mais intenso) é para nordeste (64,4º). Dessa forma é possível resolver o problema de ambigüidade decorrente da Transformada de Fourier Discreta (TFD-2D).

A Figura 5 apresenta o resultado final do espectro cruzado para a seqüência de imagens do Oxigênio atômico, linha verde. A direção e o sentido de propagação das ondas de gravidade presentes nesta seqüência de imagens podem então ser determinados sem o problema da ambigüidade. Além disso, o vento básico nas direções zonal e meridional foram observados nesta mesma noite por um radar meteórico, instalado em Cachoeira Paulista (e.g. Clemesha et al., 2001; Batista et al., 2004). Os valores da velocidade do vento básico às 03:30 LT, na direção leste e norte foram de 13,3 m/s e 10,5 m/s, respectivamente. Assim, é possível determinar os parâmetros intrínsecos das ondas observadas.

A Tabela 1 apresenta o comprimento de onda horizontal (l_h), direção de propagação azimutal (f), velocidade de fase (c_obs, c_int), período (t_obs e t_int), velocidade do vento básico () na direção de propagação da onda e os números de onda zonal (k) e meridional (l) das três principais ondas de gravidade detectadas na análise espectral. Observa-se na tabela que os parâmetros observados da velocidade de fase e período diferem dos parâmetros intrínsecos em cada um dos eventos de onda de gravidade. Esta diferença se deve ao efeito Doppler causado pelo vento básico.

Os eventos de onda de gravidade números 1 a 3 podem ser claramente identificados na Figura 5. Os dois picos principais na amplitude denotam os eventos de onda números 1 e 2 respectivamente. O pico no espectro referente ao evento de onda número 3 apresenta baixa energia espectral quando comparado com os dois picos principais. Considerando apenas os parâmetros observados, o evento de onda número 3 propaga-se lentamente, os valores da velocidade de fase, c_obs = 2,6 m/s, e do período t_obs» 71 minutos, reforçam esse argumento. No entanto, isto deixa de ser evidente quando são analisados os parâmetros intrínsecos desta onda.

Taylor et al. (1995) sugerem um mecanismo pelo qual duas ondas de larga escala e com ângulos azimutais similares interferem entre si gerando uma terceira onda, de menor escala, que se propaga quase ortogonalmente em relação à onda de maior escala. Esta pode ser uma boa explicação para o surgimento do evento de onda número 3, uma vez que esta onda está ortogonalmente disposta em relação ao evento de onda número 2, e cujo comprimento de onda horizontal é em torno de 24 km.

Já o quarto pico no espectro resultante não pode ser atribuído ao evento de onda número 4, mesmo que o ângulo azimutal de propagação seja similar a este. Uma análise mais criteriosa mostra que o evento número 4 possui um comprimento de onda horizontal da ordem de 8 km, muito menor que o resultado encontrado no espectro cruzado, que é de aproximadamente 30 km. Além disso, o evento de onda número 4 não foi incluso na região de interesse para esta análise. Este evento de onda também pode ser atribuído ao resultado de uma interferência entre os eventos de onda número 1 e 2, porém propagando-se em direção oposta ao evento de número 3.

SUMÁRIO

A partir da metodologia apresentada neste trabalho é possível determinar, sem ambigüidade, os parâmetros intrínsecos das ondas de gravidade utilizando uma seqüência de imagens das camadas de aeroluminescência. Nesta técnica a fase do espectro cruzado é o fator determinante para a remoção da ambigüidade no sentido de propagação da onda. Existem outras técnicas que resolvem o problema da ambigüidade, como por exemplo, a técnica desenvolvida por Coble et al. (1998) que determina o espectro horizontal não ambíguo aplicando de uma só vez a Transformada de Fourier Discreta em relação ao espaço e ao tempo (TFD-3D) para um conjunto de imagens de aeroluminescência, porém é necessário utilizar dezenas de imagens de aeroluminescência para poder discriminar com mais detalhes as componentes do número de onda para vários períodos. A grande vantagem da metodologia descrita neste trabalho é a possibilidade de se obter os parâmetros das ondas de gravidade utilizando apenas poucas imagens de aeroluminescência e não dezenas de imagens como em outras técnicas. Atualmente, a redução de dados de ondas de gravidade no grupo do LUME do INPE vem sendo realizada, de modo operacional, a partir da metodologia apresentada neste trabalho.

AGRADECIMENTOS

Ao apoio da Fundação de Amparo à Pesquisa do Estado de São Paulo (FAPESP) através do projeto número 05/50482-5.

Recebido em 15 dezembro, 2006 / Aceito em 25 junho, 2007

Received on December 15, 2006 / Accepted on June 25, 2007

NOTAS SOBRE OS AUTORES

Cristiano Max Wrasse. Possui graduação em Licenciatura em Física pela Universidade Federal de Santa Maria (1997), mestrado em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (2000), doutorado em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (2004), Pós-Doutorado pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (2005-2006). Pesquisador visitante no Research Institute for Sustainable Humanosphere (RISH) da Kyoto University, Japão (2005). Atualmente é Professor Doutor da Universidade do Vale do Paraíba. Atua principalmente nos seguintes temas: Dinâmica da média e alta atmosfera, estudo de geração e propagação de ondas de gravidade e Sensoriamento Remoto da Atmosfera.

Hisao Takahashi. Possui graduação em Física pela Universidade de Niigata (1968), mestrado em Física pela Universidade de Niigata (1970) e doutorado em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (1980). Atualmente é professor titular do Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais. Tem experiência na área de Geociências, com ênfase em Aeronomia, atuando principalmente nos seguintes temas: ondas de gravidade e planetárias, aeroluminescência, dinâmica da atmosfera equatorial e o acoplamento dinâmico entre troposfera e mesosfera-ionosfera.

Amauri Fragoso de Medeiros. Possui graduação em Licenciatura Plena em Física pela Universidade Estadual da Paraíba (1984), mestrado em Ensino de Ciências (Modalidade Física e Química) pela Universidade de São Paulo (1995) e doutorado em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (2001). Atualmente é professor titular da Universidade Federal de Campina Grande. Tem experiência na área de Geociências, com ênfase em Geofísica. Atua principalmente nos seguintes temas: ondas de gravidade e aeroluminescência.

Lourivaldo Mota Lima. Possui graduação em Licenciatura Plena em Física pela Universidade Estadual da Paraíba (1985), especialização em Ensino de Ciências pela Universidade Estadual da Paraíba (1992), mestrado em Meteorologia pela Universidade Federal da Paraíba (1995) e doutorado em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (2004). Atualmente é professor titular da Universidade Estadual da Paraíba (UEPB). Tem experiência na área de Geociências, com ênfase em Geofísica. Atua principalmente nos seguintes temas: Dinâmica da Alta Atmosfera, Ondas Atmosféricas, Luminescência Atmosférica.

Michael John Taylor. Possui bacharelado em Física pela Southampton University, U.K. (1974), mestrado em Eletrônica pela Southampton University, U.K. (1977), e Ph.D. em Física da Atmosfera pela Southampton University, U.K. (1986). Pesquisador visitante da Radio Atmospheric Science Center (RASC) na Kyoto University, Japão (1997-1998). Atualmente é professor associado do Departamento de Física da Utah State University (USU) e diretor do Bear Lake Observatory. Atua principalmente nos seguintes temas: Dinâmica da Alta Atmosfera, Ondas Atmosféricas, Luminescência Atmosférica.

Delano Gobbi. Possui graduação em Física pela Universidade Federal do Rio Grande do Sul (1984), mestrado em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (1988), doutorado em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais (1993) e pós-doutorado pela Kyoto University (1999). Atualmente é Pesquisador Associado do Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais. Tem experiência na área de Geociências, com ênfase em Geofísica. Atua principalmente nos seguintes temas: Dinâmica Mesosférica, Emissões Mesosféricas, Ondas de Gravidade.

Joaquim Fechine. Possui graduação em Bacharelado em Física pela Universidade Federal de Campina Grande (1998) e mestrado em Ciências Atmosféricas pela Universidade Federal de Campina Grande (2004). É doutorando em Geofísica Espacial pelo Instituto Nacional de Pesquisas Espaciais. Tem experiência na área de Geociências, com ênfase em Geofísica. Atua principalmente nos seguintes temas: Dinâmica e propagação de ondas de gravidade e Sensoriamento Remoto da Atmosfera.

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Datas de Publicação

• Publicação nesta coleção
  25 Fev 2008
• Data do Fascículo
  Set 2007

Histórico

• Aceito
  25 Jun 2007
• Recebido
  15 Dez 2006